等于轰击粒子所携带的能量E0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量E以及两个粒子的质心的能量E′，即E0E＋E′。

　　假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。

　　比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：N5mm－2s－1。

　　N可以称为通量，代表轰击的强度。

　　如果用Nσ0（θ0，空集0）Δω0Δt表示就是：

　　经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δω0的粒子的个数。

　　接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。

　　此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。

　　看到这里。

　　想必不少聪明的同学第五次明白了。

　　没错。

　　在Δt7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。

　　当然了。

　　这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。

　　就之前举过的赛道例子描述就是……

　　一万条可能存在的赛道中，KEK先排除了不可能的1999条，然后又在剩余的赛道中选中了3999条，以此来保证足够的概率。

　　咻咻咻——

　　大量被加速的铅离子从束流管中通过，每个团簇的横截面积是16×16μm^2，比头发丝还细。

　　每个团簇内部则有大约1.15×10^9个铅离子，每两对团簇中大概有30组铅离子会发生强碰撞，爆发出生命的大河蟹。

　　砰砰砰——

　　在碰撞开始后。

　　很快有铅离子互相完成了撞击。

　　碰撞后的粒子被磁约束形态控制到了某个相对窄小的范围，并且每个撞击都形成了2300个事例。

　　这些事例中包括了各种粒子。

　　例如质子、轻子、W玻色子等等……

　　半个小时后。

　　一份超过128万的总事例表被汇聚到了超算后台，并且迅速进行了筛选。

　　小林诚则悠然的坐在椅子上，他此前也计算过这颗粒子的量级，和铃木厚人他们的结果完全一致。

　　加之有其他几位诺奖得主的相同结果，小林诚的心中甚至开始琢磨起了这颗粒子的名字。

　　11.4514GeV的量级……

　　要不就叫做野兽粒子？

　　或者浩二粒子？

　　而就在小林诚心思发散之际。

　　不远处的主控台上，骤然响起了西川公一郎的惊呼声：

　　“纳尼？情报是假的？那颗粒子并不存在？”

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